斯坦利·迈耶专利

用于生产燃气的工艺和设备以及这种气体热能的增强释放

抽象

通过取决于水和水分子的介电性质的极化和谐振过程，水分子在电容性单元中被分解成氢气和氧气原子。之后气体原子被离子化或以其他方式通电并且热燃烧以释放比周围空气中的气体的燃烧的能量更大的能量。

描述

相关应用

这是我的共同未决申请Ser。的部分延续。1988年6月6日提交的美国专利第207,730号，第4,936,961号，继而是部分Ser。1987年8月5日提交的美国专利号081,859，美国专利号4,826,581。

技术领域

本发明涉及从水中获得包含氢和氧的燃气混合物的释放的方法和设备，还涉及获得从这种燃气混合物进一步释放能量的方法和设备。来自燃料气体的带电离子被激发到活化状态，然后通过谐振腔，在谐振腔中实现连续增加的能级，并最终通过出口孔以产生热爆炸能量。

背景技术

已经提出了许多用于将水分子分离成其元素氢和氧组分的方法。电解就是这样一个过程。美国专利中描述了其他方法，美国专利号4,344,831; 4184931; 4023545; 3980053; 以及1981年4月30日公开的专利合作条约申请号PCT / US80 / 1362。已经提出了许多年的其他方法，其中原子颗粒的受控能量产生反应预计在“冷”条件下发生。[参见例如Rafelski，J。和Jones，SE，“Cold Nuclear Fusion”，Scientific American，1987年7月，第84页]。

在美国专利No.5,511,342中也描述了其它方法 第4,233,109号; 4406765; 4,687,753和4,695,357。本文描述的过程和设备被认为是能量以可控方式从燃料气体组分获得的燃料源和过程的变化和改进。

本发明的目的

本发明的第一个目的是提供一种燃料电池和一种方法，其中水分子被分解成氢气和氧气，并且产生包括氢气，氧气和以前溶解在水中的其他气体的燃料气体混合物。本发明的另一个目的是实现由来源于水（H 2 O）分子的燃料气体的显着的能量产生。水分子被分解成氢气和氧气。具有相反电极性的带电氢和氧离子被电磁波能激活并暴露于高温热区。释放出燃烧阶段之后爆炸力的大量热能。

产生受控状态下的爆炸性热能。该方法和装置提供用于发电，飞机，火箭发动机或空间站的热能源。

附图的简要说明

图。图1A至1F是描述在本发明的燃料气体生产阶段的操作期间遇到的现象的理论基础的图示。

图。图2示出了在燃料气体生成过程中有用的电路。

图。图3示出了在燃料电池电路中使用的“水电容器”元件的透视图。

图。图4示出了在该过程中有用的装置的分段布置，从水入口开始并最终产生热爆炸能量。

图。图5A示出了在图5的最后一级组件中使用的圆形气体谐振腔的横截面。4。

图。图5B示出了可用于图1的装置中的可选的最终级喷射系统。4。

图。图5C示出了与图1的最后阶段一起使用的光学热透镜组件。如图5A或图5B所示 5B。

图。图6A，6B，6C和6D是描述预期在本发明的操作期间发生的原子现象的各种理论基础的图示。

图。图7是气体谐振腔的电压源的电气示意图。

图。图8A和8B分别示出了（A）在图1的喷射器组件中使用的电子抽取器栅格。图5A和图5B。5B，和（B）提取器电网的电子控制电路。

图。图9示出了用于向装置提供脉动波形的替代电路。

具体实施方式

燃料气体通过遵循下表I所示步骤的氢气压裂过程生产。从水分子开始，分子受到不断增加的电，波浪能和热力的作用。在连续的力中，自由基取向的水分子相对于分子极性取向排列，并且通过施加电势使其自身极化和“伸长”，从而水分子的共价键减弱，原子解离并且该分子分解成氢和氧元素组分。释放的原子气体随后在容器中离子化并充电，同时经受另外的能量源，该能量源在增加的总能量水平下促进气体中的粒子间撞击。最后，激发气体中的原子粒子已经获得了连续较高的能级，受到激光或电磁波能量源的作用，产生原子不稳定和热爆发能量的最终释放。基于已知的原子物理理论原理的工程设计参数决定了在系统的每个阶段产生共振所需的电能和波能输入的增量水平。分子，原子或离子的谐振激发代替衰减效应提供了复合能量相互作用，导致最终的能量释放。

简而言之，在第一阶段中，从水中获得包含氢气和氧气以及其他溶解的气体的气体混合物，所述气体混合物以前包含在水中。通常，第一阶段中使用的方法包括：（A）在包括与电容器串联的电感的谐振充电扼流圈电路中提供电容器，其中水作为介电液体被包括在电容器极板之间; （B）使电容器经受脉动的单极电压场，其中极性不超过任意地，由此电容器内的水分子受到相同极性的电荷，并且水分子被它们的扩散服从电极极力; （C）使所述电容器中的水进一步经受所述脉动电场以实现脉冲频率，使得所述脉动电场在所述水分子内引起共振; （D）在共振发生之后继续施加脉冲频率到电容器单元，使得分子内的能级以与脉冲数成比例的级联增量步长增加; （E）在施加脉冲场期间维持所述电容器的电荷，由此所述分子内的氢和氧原子的共价电键合不稳定，从而施加电场的力，因为力是有效的在分子内超过分子的结合力，并且氢和氧原子作为元素气体从分子中释放出来;

水分子受到增加的电力。在环境状态下，随机取向的水分子相对于分子极性取向排列。接下来，它们自身极化并且通过施加电势而被“拉长”，从而水分子的共价键减弱以致原子解离并且分子分解成氢和氧元素组分。在这个过程中，在电路共振时达到最佳气体释放点。燃料电池中的水受到由电路产生的脉动极化电场，由此水分子由于其受到电容器极板的电极性力而膨胀。所施加的极性脉动频率使得脉动电场在分子中引起共振。级联效应发生并且特定水分子的整体能级以级联递增的步骤增加。当共振能量超过水分子的共价结合力时，氢和氧原子气体以及以前作为溶解气体截留在水中的其他气体组分被释放。电容器板的优选结构材料是与水，氢或氧非化学反应的不锈钢T-304。在流体环境中呈惰性的导电材料是用于电路中“水电容器”的电场板的理想结构材料。级联效应发生并且特定水分子的整体能级以级联递增的步骤增加。当共振能量超过水分子的共价结合力时，氢和氧原子气体以及以前作为溶解气体截留在水中的其他气体组分被释放。

一旦触发，气体输出就可以通过操作参数的衰减来控制。因此，一旦识别出共振频率，通过改变施加到水燃料电池组件的脉冲电压，气体输出就会变化。通过改变初始脉冲波源的脉冲形状和/或幅度或脉冲序列，最终的气体输出是变化的。以关闭和开启脉冲形式衰减电压场频率同样会影响输出。

因此整个设备包括其中具有已知介电特性的水容器是元件的电路。燃料气体通过水分子的分解而从水中获得。水分子通过称为电极化过程的电压刺激过程被分解为组分原子元素（氢气和氧气），该过程也释放包埋在水中的溶解气体。

根据与表1中所描述的方法的第一阶段相关的物理现象的概况，本发明的理论基础考虑了分子和气体以及来自液态水的离子的各自状态。在电压刺激之前，水分子随机分散在容器内的水中。当单极电压脉冲序列如图1和图2所示时，1B到1F施加到正极和负极电容器极板上时，在分子中以线性阶梯状充电效应感应增加的电压电势。包括电场板的一定体积的水中的颗粒的电场从每个脉冲串连续以逐步的方式从低能量状态增加到高能量状态，如在图1和图2的描绘中图示的。1A至1F。在每个脉冲期间，增加的电压电位总是与负地电位直接相关。尽管电压电荷增加，但电极板上产生电压场的电压极性保持不变。因此在电容器板的电场中同时形成正和负电压“区域”。

在表1中描述的过程的第一阶段中，因为水分子自然呈现相对极性构型的相反电场（两个氢原子相对于带负电荷的氧原子为正电荷），所以电压脉冲最初引起以液体状态随机取向的水分子参照所施加的电压场的正极和负极自旋和取向。所述水分子的带正电的氢原子被吸引到负电压场; 而同时，同一水分子的带负电的氧原子被吸引到正电压场。即使是一个微小的潜在差异适用于惰性，

当施加的电位差​​导致定向的水分子在导电板之间自行对齐时，脉冲导致电压场强度根据图3增加。1B。随着进一步的分子排列发生，分子运动受阻。因为所述排列的分子的带正电荷的氢原子在与带负电荷的氧原子相反的方向上被吸引，所以在所述电压区之间的分子内发生极性电荷排列或分布，如图3所示。1B。并且随着受到共振脉冲的原子的能级增加，固定的水分子变长，如图2和3所示。1C和1D。

随着水分子进一步暴露于由电容器的阶跃充电引起的增加的电势差，分子内的原子吸引到腔室的电容器板的电力也增加了强度。结果，形成分子的原子之间的共价键减弱 - 并最终终止。带负电荷的电子被吸引到带正电的氢原子上，同时带负电的氧原子排斥电子。

在为后续阶段提供燃料气体的水电池中发生的“亚原子”作用的更具体解释中，已知天然水是在20℃下介电常数为78.54的液体和1个大气压。[Handbook of Chemistry and Physics，第68版，CRC Press（Boca Raton，Fla。（1987-88）），Section E-50，H 2 O（水）]。

当一定体积的水被隔离时，导电板（在水中化学惰性且被分开一定距离）浸入水中，形成电容器，其具有由板的表面积确定的电容，距离它们的分离度和水的介电常数。

当水分子在受限电流下暴露于电压时，水会带电。根据电吸引力的规律，分子根据分子的正负极性场和排列场进行排列。当施加电压时，电容器的极板构成这样的对准场。

当电容器施加电荷时，电容器的电荷量等于施加的电压电荷; 在水电容器中，水的介电特性抵抗电路中的放大器的流动，并且水分子本身因其具有由共价键中的氢和氧的关系形成的极性场以及本征介电特性而变成部分电路，类似于由电容器限定的电容器内的“微电容器”。

在图1的燃料电池电路的示例中，2，包括一个水电容器。升压线圈形成在由压缩铁磁粉末材料形成的常规环形磁芯上，所述铁磁粉末材料本身不会永久磁化，例如西门子铁氧体产品目录，CG-2000-A中所述的商标为“Ferramic 06＃”Permag“ 002-121（俄亥俄州克利夫兰），编号F626-1205，芯直径为1.50英寸，厚度为0.25英寸，提供200匝24号铜线的初级线圈和600匝36号线圈电线包括次级绕组。其他初级/次级线圈绕组比例可以按常规确定。

图2中示出了使用常规M27铁芯变压器的交替线圈布置。9.线圈包装始终只在一个方向上。

在图1的电路中，2，二极管是一个1N1198二极管，充当一个阻塞二极管和一个电开关，允许电压只在一个方向流动。因此，电容器不会受到相反极性的脉冲。

Torroid的初级线圈受到50％的占空比脉冲。环形脉冲线圈提供来自脉冲发生器的电压升压超过五倍，但升压的相对量由特定应用的预选标准确定。当升压后的脉冲进入第一个电感器（由直径为1英寸的24号规格导线100匝形成）时，电感器周围会形成一个电磁场，当脉冲结束时电压被切断，电场崩溃并产生另一个脉冲相同的极性; 即在50％占空比终止的地方形成另一个正脉冲。因此，产生双脉冲频率; 然而，在单极脉冲的脉冲串中，当脉冲不存在时存在短暂的时间。

通过在图1的电路中经受如此的电脉冲，如图2所示，包含电容器极板的容积中的水带有由于水容器中发生的阶梯充电现象而增加的电荷。电压不断增加（约1000伏特和更多），水分子开始拉长。

脉冲串然后关闭; 水电容器上的电压下降到水分子所承受的电荷量，即在充电电容器两端保持电压。然后重新应用脉冲序列。

因为施加到电容器的电压电位可以工作，所以电压电势越高，给定电容器执行的工作就越多。在完全不导通的最佳电容器中，零（0）电流将流过电容器。因此，鉴于理想化的电容器电路，水电容器电路的目的是防止电子流过电路，即例如通过电子流动或通过产生热量的电阻元件的泄漏发生。然而，由于水中可能存在一些残余电导率和杂质或离子，会发生水电泄漏。因此，水容器优选是化学惰性的。电解质不加入水中。

在孤立的水浴中，水分子带电，电荷增加。该过程的目的是关闭水分子的共价键合并中断次原子力，即电力或电磁力，其结合氢原子和氧原子以形成分子，使得氢和氧气分离。

因为电子只会占据某个电子层（外壳是众所周知的），所以施加在电容器上的电压会影响共价键中固有的电力。作为板施加的电荷的结果，施加的力变得大于水分子的原子之间的共价键的力; 水分子变长。当发生这种情况时，原子和电子层之间的电子的时间份额比率被修改。

在这个过程中，电子从水浴中提取出来; 由于通常在电解过程中引入电子，电子不会被电路消耗，电子也不会被电路引入水浴中。尽管如此，仍可能发生通过水的泄漏电流。那些缺少电子的氢原子被中和; 并且原子从水中释放出来。带电原子和电子被吸引到电容器极板之间产生的相反极性电压区。以前由水共价键中的原子共享的电子被重新分配，使得中性元素气体被释放。

在此过程中，可以在所有电压电平下达到电谐振。整个电路的特点是“谐振充电扼流圈”电路，它是与产生谐振电路的电容串联的电感。[SAMS现代电子词典，Rudolff Garff，©1984，Howard W. Sams＆Co.（Indianapolis，Ind。），p。这种谐振充电扼流圈位于电容器的每一侧。在该电路中，二极管充当开关，允许电感器中产生的磁场崩溃，从而使脉冲频率加倍并防止电容器放电。以这种方式在水槽中的电容器板上产生连续电压; 并且电容器不放电。

如前所述，电容取决于水的介电性质以及形成水电容器的导电元件的尺寸和分离。

例一

在图1的电路的例子中，2（其中在上面提供了其他电路元件规格）中，两个同心圆柱体长4英寸，形成燃料电池的水容量在水体积中。外圆筒的外径为0.75英寸; 内圆筒的外径为0.5英寸。从内筒外部到外筒内表面的间距为0.0625英寸。Reasonance在电路在10 KH在26伏的施加的脉冲达到到圆环的初级线圈Ž，并且水分子解离成元素氢和氧，并且从燃料电池释放的气体包括氢气，来自水分子的氧气和以前溶解在水中的气体例如大气气体或氧气，氮气和氩气的混合物。

在任何电路中实现谐振时，随着脉冲频率的调整，安培的流量被最小化并且电压被最大化为峰值。整个电路的谐振频率的计算由已知方法确定; 不同的空腔具有不同的谐振频率，这取决于水介质的参数，板尺寸，配置和距离，电路电感器等。通过脉冲序列之间的时间周期，脉冲振幅和电容器板的尺寸和配置的变化以及对其他电路元件的相应值调整来确定燃料气体产量的控制。

第二个感应器上的雨刮臂调节电路并适应水中的污染物，以便电荷始终施加于电容器。施加的电压决定了分子分解成其原子组分的速率。由于电池中的水被消耗，它被任何适当的手段或控制系统取代。

因此，在其本身独立有用的第一阶段中，产生一般具有元素氢和氧的组分以及先前溶解的捕获的大气气体如氮气，氩气等的燃料气体混合物。燃料气体本身可以以常规方式燃烧。

在第一阶段之后，随着原子离子化，在电子去除期间气体原子变长。激光或预定频率的光波能量在气体电离过程中被注入到安全壳容器中。由电压激发的气体核吸收的光能导致气体离子的不稳定性进一步恶化。吸收的激光能量使得气体核心在能量状态下增加，这又导致电子偏转到更高的轨道外壳。

来自气体谐振腔的带电和激光引发的可燃气体离子可以被引导到光学热透镜组件中用于触发。然而，在进入最佳热透镜之前，电子从离子中被剥离并且原子不稳定。在火花点火过程中，具有高度激励核的电和质量不平衡原子的不稳定气体离子被加压。不平衡，不稳定的原子组分热相互作用; 通电和不稳定的氢气核与高能量和不稳定的氧气核碰撞，在燃气燃烧阶段之外产生和产生热爆炸能。初始混合物中的环境空气气体组分在受控状态下帮助热炸药过程。

在该过程中，当缺氧的氧原子（具有少于正常数量的电子）在氢/氧混合物的热燃烧之前或过程中锁定并捕获氢原子电子时，达到最佳能量收益点。原子衰变导致能量释放。

在第一阶段之后，气体混合物受到脉冲极化电场的作用，由此气体原子的电子由于它们的电极性作用而在它们的轨道场中扩散。施加的极性脉动频率使得脉动电场引起相对于气体原子的电子的共振。级联效应的结果和特定谐振电子的能级在级联增量步骤中增加。

接下来，气体原子被电离并受到具有预定频率的电磁波能量，以在离子中引起进一步的选择共振，由此选举的能级连续增加。从谐振离子中提取电子，同时这些离子处于增加的能量状态，以使所述离子的核电子构型不稳定; 并且去稳定化的离子的气体混合物被热点燃。

在图1所示的装置中，如图4所示，在入口1处将水引入第一阶段水压裂模块2，例如上述的水燃料电池，其中水分子被分解成氢气，氧气和释放的捕获气体成分。释放的原子气体和其他气体组分先前作为溶解气体被截留在水中，可以被引入到连续的级3或其他数量的类似的谐振腔，其以一系列平行的组合阵列排列。气体原子的连续激发提供了级联效应，随着它们顺序地通过空腔2,3等，连续增加释放气体的电压刺激水平。在最终阶段，具有类型构造的喷射器系统4如图1和2所示。如图5A或5B所示，接收通电的原子和气体粒子，其中粒子受到进一步的能量输入，电激励和热激励，由此可以引导通过图1所示类型的透镜组件的热爆炸能量结果5。5C提供受控的热能输出。

如图1所示的单个电池或一组电池。如图3所示，为第一阶段之后的阶段提供燃料气源。燃料气体通过电磁波激活，并且氢和氧（极性相反）的带电气体离子从图1所示的级联单元2,3等排出。4.图1的电路。9可以用作气体的电离能源。级联的效应连续增加释放气体的电压刺激水平，然后将其引导至最终喷射器组件4.在喷射器组件中，气体离子被激发至更高的能量水平。气体不断地暴露于脉冲激光或其他电磁波能量源以及在电极之间的电池内发生的高强度振荡电压场或具有相反电极性的导电板。用于板的优选建筑材料是与水，氢或氧非化学反应的不锈钢T-304。插入流体环境中的导电材料是电场产生板的理想结构材料，活化颗粒的气流穿过该电场。相反电荷的气体离子达到并保持临界能级状态。气体离子反向充电并经受相反极性的振荡电压场，并且也受到脉动电磁波能量源的作用。在达到临界能量之后，激发的气体离子立即暴露在注入单元4中的高温热区中，使得激发的气体离子经历气体燃烧。气体点火触发原子衰变并释放热能5，具有爆炸力。

一旦被触发，热爆发能量输出就可以通过操作参数的衰减来控制。参照图1。如图6A所示，例如，一旦识别出共振频率，通过改变施加到初始水燃料电池组件2,3的脉冲电压，最终的爆炸能量输出同样是变化的。通过改变电磁波能量源的脉冲形状和/或振幅或脉冲序列，最终输出是变化的。以关闭和开启脉冲形式的电压场频率的衰减同样影响分级装置的输出。每个控制机构可以单独使用，分组分段或系统地按顺序排列。

根据本申请的完整系统因此包括用于提供由至少一部分氢气和氧气组成的第一燃料气体混合物的水燃料电池。图1中所示类型的电路包括一个电路，如图7所示，向气体混合物提供脉动的极性电场。其中气体原子的电子由于其受到电极性力的作用而在它们的轨道场中膨胀，从图1所示的概念状态改变。如图6B所示。如图6C所示，以脉动电场相对于气体原子的电子产生共振的频率。谐振电子的能级由此以级联递增的步骤增加。施加使所述气体原子离子化的另一电场，以及使电离的气体原子受到预定频率的波能以引起离子中的另一电子共振的电磁波能量源，由此选择的能级连续地增加是图1所示设备的附加元件。6D。

电子汇，其可以是图1中所示的网格元件的形式。如图8A所示，从谐振离子提取更多电子，同时这样的离子处于增加的能量状态并使离子的核电子构型不稳定。汇集装置对电子的“提取”与由图1的电路产生的谐振腔的脉动电场协调。如图7所示，借助于互连的同步电路，如图3所示。8B。图1中的喷嘴10，5B或热透镜组件，如图5C所示，提供了导向装置，其中失稳的离子最终被热点燃。

如前所述，为了在最后阶段达到并触发燃料电池气体的最终原子衰变，采取连续步骤。首先，通过电压刺激过程将水分子切割成组分原子元素（氢气和氧气），该过程还释放溶解在水中的溶解气体。在喷射器组件中，能够激发原子分量内的共振的激光产生的光波或其他形式的相干电磁波能量被极化过程释放的气体混合物（氢气/氧气/环境空气）吸收。此时，如图所示，在图6B中，单个原子经受电场以开始电离过程。

激光或电磁波能量被吸收并导致气体原子失去电子并形成带正电的气体离子。如电离的带正电荷的激发的氢原子现在接受从较重的气体释放的电子并吸引其它带负电荷的气体离子，如图2中概念性地示出的那样。6C。带正电荷和负电荷的气体离子再次暴露于更多的脉动能量源，以保持电离的原子气体颗粒的无规分布。

波能量腔内的气体离子在图1和2中在腔室11中经受振荡高强度电压场。图5A和5B中形成在电极12和13内。5A和5B具有相反的电极性以产生谐振腔。气体离子在谐振状态下达到临界能量状态。

此时，在腔室内，额外的电子被吸引到所述正电极; 而带正电的离子或原子核被吸引到负电极。正负吸引力同时协调并对所述气体离子起作用; 吸引力是不可逆的。气体离子经历接近电子分离点的原子组分偏转。此时，通过如图2所示的栅格系统从室中提取电子。5A。所提取的电子被消耗并且通过如图3所示的电路被阻止再次进入腔室。8B。细长的气体离子经受热量热区，引起气体点燃，以爆炸力释放热能。在离子气体燃烧期间，高激发和受激的原子和原子核在热激发过程中碰撞和爆炸。发生的氢气压裂过程在高于正常的氢气/氧气燃烧温度的温度下维持并保持热区，超过2500°F。为了引起和保持图1所示的原子伸长率，在气体点火之前，如图6C所示，电压增强器电路如图6所示。7被用作电流限制电压源以提供施加到谐振腔的激励电压。同时，互连电子抽取器电路，8B，防止电子重新引入系统。取决于所计算的设计参数，可以为设备的任何特定应用或物理配置设计预定的电压和频率范围。

在组件的操作中，在图2中以2和3所示的气体谐振腔的脉冲串源，图4的电路可以从如图1和2所示的电路中导出。如图2,7或9所示，并且这种空腔电路可以按顺序提供级联能量输入。在最终的电子提取中，必须通过顺序排列并与气体谐振腔的脉冲同步来从系统中去除电子的频率。在图1的电路中，在图8B中，电路与图1的电路的同步的协调。图7的门电路的点“A”互连可以实现。8B来协调图8的脉冲电路的点“A”。7。

图1所示的电路。9在脉冲操作期间增强了谐振充电扼流圈两端的电压电势，并且通过允许从初级线圈A导出的外部电磁脉冲场F被激励以跨越由输入脉冲激励的线圈绕组D和E来限制放大器流量通过开关二极管G使列车Ha×H×Hn通电。外部脉冲场F和输入脉冲串Ha×H×Hn顺序相同，从而允许谐振动作发生，限制放大器流量，同时允许电压强度增加以刺激电气极化过程，气体电离过程和电子萃取过程。图1的电压增强器电路。9防止电子进入这些过程。

氢注射器组件4和谐振腔组件2,3一起形成紧凑的重量轻且设计可变的气体注射器燃料电池。例如，氢气喷射器系统适用于汽车和喷气发动机。工业应用需要更大的系统。对于火箭发动机应用，氢气喷射器系统位于以平行集群阵列布置的每个谐振腔的顶部。如果谐振腔依次组合成并联/串联阵列，则氢注入组件在所述谐振腔的出口结合之后定位。

根据与表1中描述的过程相关的物理现象的概况，本发明的理论基础考虑了来自液态水的分子，气体和离子的各自状态。在电压刺激之前，水分子随机分散在容器内的水中。当单极电压脉冲串如图1所示时，6A（53a xxx 53n）时，分子，气体和/或离子以线性阶梯状充电效应感应增加的电压电势。包括电场板的腔室内的颗粒的电场在每个脉冲串之后以逐步方式从低能量状态（A）增加到高能量状态（J），如图3所示。6A。在每个脉冲期间，增加的电压电位总是与负地电位直接相关。产生电压场的平板上的电压极性保持不变。正和负电压“区域”因此同时形成。

在表1中描述的过程的第一阶段中，因为水分子天然呈现相对极性构型的相反电场（两个氢原子相对于带负电的氧原子为正电荷），所以电压脉冲最初引起以液体状态随机取向的水分子参照所施加的电压场的正极和负极自旋和取向。所述水分子的带正电的氢原子被吸引到负电压场; 而同时，同一水分子的带负电的氧原子被吸引到正电压场。即使是一个微小的潜在差异适用于惰性，

当施加的电位差​​导致定向的水分子在导电板之间自行对齐时，脉冲导致电压场强度根据图3增加。6A。随着进一步的分子排列发生，分子运动受阻。因为所述排列的分子的带正电荷的氢原子在与带负电荷的氧原子相反的方向上被吸引，所以在所述电压区之间的分子内发生极性电荷排列或分布，如图3所示。6B。并且随着受到共振脉冲的原子的能级增加，固定水分子变长，如图3所示。6C。

在第一阶段，随着水分子进一步暴露于电位差，分子内的原子吸引到腔室电极的电力也增加强度。结果，形成分子的所述原子之间的共价键减弱并最终终止。带负电荷的电子被吸引到带正电的氢原子上，同时带负电的氧原子排斥电子。

一旦由空腔中的电场的脉动引起的所施加的谐振能量达到阈值水平，现在以释放的氢气，氧气和环境空气气体形式存在的解离的水分子开始电离并在最终期间失去或获得电子在注射器组件中的阶段。原子不稳定发生并且原子的电和质量平衡被破坏。同样，包围气流的腔室或空腔内产生的正电场吸引带负电的离子，而带正电的离子（和/或氢核）被吸引到负电场。原子稳定不会发生，因为施加的脉动电压是重复的，没有极性改变。大约几千伏的电势触发电离状态。

当离子化颗粒积聚在所述腔室内时，充电效应再次是递增的步进效应，其产生累积增加的电势，同时发生共振。原子的组分开始以共振频率“振动”，从而产生原子不稳定性。如图5中所示。如图6D所示，实现了高能量水平，然后崩溃导致热爆发能量的释放。气体中释放的离子受到进一步电压时会发生粒子撞击。气体谐振腔的纵截面在图3中示出。5A。为了促进气体电离，将预定波长和脉冲强度的电磁波能量（例如激光或光子能量源）导向并吸收形成所述气体的离子。在图1的装置中，如图5A所示，半导体光学激光器20a-20p，20xxx包围气体流路。在图1的装置中，在图5B中，光能20被注入到分开的吸收室21中。通过电磁波能量将核增加地激励到更高激励状态导致电子偏转到更高的轨道状态。电磁工资源的脉冲率和强度是变化的，以匹配电离粒子的吸收率以产生能量的阶梯式增量增加。通过光纤光导耦合的单个激光器是图1所示的多个激光器的替代方案。5B。在电压刺激期间继续将气体离子暴露于不同形式的波能，使得单个原子处于不稳定状态，并防止原子稳定。半导体光学激光器20a-20p，20xxx围绕气体流动路径。在图1的装置中，在图5B中，光能20被注入到分开的吸收室21中。通过电磁波能量将核增加地激励到更高激励状态导致电子偏转到更高的轨道状态。电磁工资源的脉冲率和强度是变化的，以匹配电离粒子的吸收率以产生能量的阶梯式增量增加。通过光纤光导耦合的单个激光器是图1所示的多个激光器的替代方案。5B。在电压刺激期间继续将气体离子暴露于不同形式的波能，使得单个原子处于不稳定状态，并防止原子稳定。半导体光学激光器20a-20p，20xxx围绕气体流动路径。在图1的装置中，在图5B中，光能20被注入到分开的吸收室21中。通过电磁波能量将核增加地激励到更高激励状态导致电子偏转到更高的轨道状态。电磁工资源的脉冲率和强度是变化的，以匹配电离粒子的吸收率以产生能量的阶梯式增量增加。通过光纤光导耦合的单个激光器是图1所示的多个激光器的替代方案。5B。在电压刺激期间继续将气体离子暴露于不同形式的波能，使得单个原子处于不稳定状态，并防止原子稳定。20xxx围绕气体流路。在图1的装置中，在图5B中，光能20被注入到分开的吸收室21中。通过电磁波能量将核增加地激励到更高激励状态导致电子偏转到更高的轨道状态。电磁工资源的脉冲率和强度是变化的，以匹配电离粒子的吸收率以产生能量的阶梯式增量增加。通过光纤光导耦合的单个激光器是图1所示的多个激光器的替代方案。5B。在电压刺激期间继续将气体离子暴露于不同形式的波能，使得单个原子处于不稳定状态，并防止原子稳定。20xxx围绕气体流路。在图1的装置中，在图5B中，光能20被注入到分开的吸收室21中。通过电磁波能量将核增加地激励到更高激励状态导致电子偏转到更高的轨道状态。电磁工资源的脉冲率和强度是变化的，以匹配电离粒子的吸收率以产生能量的阶梯式增量增加。通过光纤光导耦合的单个激光器是图1所示的多个激光器的替代方案。5B。在电压刺激期间继续将气体离子暴露于不同形式的波能，使得单个原子处于不稳定状态，并防止原子稳定。光能20被注入到分开的吸收室21中。通过电磁波能量将核增加地激励到更高激励状态导致电子偏转到更高的轨道状态。电磁工资源的脉冲率和强度是变化的，以匹配电离粒子的吸收率以产生能量的阶梯式增量增加。通过光纤光导耦合的单个激光器是图1所示的多个激光器的替代方案。5B。在电压刺激期间继续将气体离子暴露于不同形式的波能，使得单个原子处于不稳定状态，并防止原子稳定。光能20被注入到分开的吸收室21中。通过电磁波能量将核增加地激励到更高激励状态导致电子偏转到更高的轨道状态。电磁工资源的脉冲率和强度是变化的，以匹配电离粒子的吸收率以产生能量的阶梯式增量增加。通过光纤光导耦合的单个激光器是图1所示的多个激光器的替代方案。5B。在电压刺激期间继续将气体离子暴露于不同形式的波能，使得单个原子处于不稳定状态，并防止原子稳定。通过电磁波能量将原子核增加到更高激励状态会使电子偏转到更高的轨道状态。电磁工资源的脉冲率和强度是变化的，以匹配电离粒子的吸收率以产生能量的阶梯式增量增加。通过光纤光导耦合的单个激光器是图1所示的多个激光器的替代方案。5B。在电压刺激期间继续将气体离子暴露于不同形式的波能，使得单个原子处于不稳定状态，并防止原子稳定。通过电磁波能量将原子核增加到更高激励状态会使电子偏转到更高的轨道状态。电磁工资源的脉冲率和强度是变化的，以匹配电离粒子的吸收率以产生能量的阶梯式增量增加。通过光纤光导耦合的单个激光器是图1所示的多个激光器的替代方案。5B。在电压刺激期间继续将气体离子暴露于不同形式的波能，使得单个原子处于不稳定状态，并防止原子稳定。通过光纤光导耦合的单个激光器是图1所示的多个激光器的替代方案。5B。在电压刺激期间继续将气体离子暴露于不同形式的波能，使得单个原子处于不稳定状态，并防止原子稳定。通过光纤光导耦合的单个激光器是图1所示的多个激光器的替代方案。5B。在电压刺激期间继续将气体离子暴露于不同形式的波能，使得单个原子处于不稳定状态，并防止原子稳定。

当所述可燃气体离子从喷射器4通过并进入并穿过图1中的喷嘴10时，高度激发的气体离子被热点燃。如图5B所示，或者如图5所示的光学热透镜组件。5C。在图1中，在图5C中，可燃气体离子在通过最终端口34离开之前被原子击穿之前通过并超出淬火回路30排出并且被透镜31和32反射，穿过热加热区33来回反射。淬火回路是限制孔口，粒子流通过该孔口，从而不发生回火。偏转屏蔽或透镜31过热超过3000°F，并且通过所述出口的可燃气体离子被调节以允许在所述热区内形成气体压力。通过改变施加的电压来控制能量产量，或脉冲串，因为所述热透镜组件自我调节到所述离子化和底漆气体的流量。可燃离子气体混合物由氢气，氧气和环境空气组成。氢气提供热爆炸力，氧原子帮助气体热引燃，并且环境空气气体将气体热引燃过程延迟到可控状态。当可燃气体混合物暴露于电压脉冲串时，阶跃增加的电压电势会使所述移动的气体原子变为电离的（失去或获得电子）并改变所述原子的电和质量平衡。暴露于光或光子刺激时，不经历气体电离过程的气体可接受释放的电子（电子截留）。电子抽取器栅极电路，如图8A和8B所示，应用于图1的组件。如图5A或图5B所示 5B，并限制电子更换。提取器栅格56在谐振腔内邻近电场产生构件44和45被施加。气体离子逐渐达到在高能量谐振状态之后发生的临界状态。在这一点上，原子不再容忍缺失的电子，不平衡的电场和存储在原子核中的能量。随着原子衰变成热爆炸能量，系统立即崩溃并释放能量。在这一点上，原子不再容忍缺失的电子，不平衡的电场和存储在原子核中的能量。随着原子衰变成热爆炸能量，系统立即崩溃并释放能量。在这一点上，原子不再容忍缺失的电子，不平衡的电场和存储在原子核中的能量。随着原子衰变成热爆炸能量，系统立即崩溃并释放能量。

电压脉冲序列（图6A的A至J）的重复施加递增地实现了所述气体离子的临界状态。由于图1所示的气体原子或离子（1a×1×1n）6C在电子去除期间变长，注入预定频率和强度的电磁波能量。被激励的气体原子核和电子吸收的波能导致离子气体的进一步失稳。从所有来源吸收的能量导致气体核心增加能量状态，并诱导电子从核中喷射。

为了进一步刺激超出原子水平的电子捕获过程（在氢压裂过程中捕获释放的电子），电子抽取器栅格（如图8A所示）与图2所示的气体谐振腔结构隔开放置。5A。当在所述电负载的相对侧上放置正电势时，电子抽取器栅极附接到允许电子流到电负载55的电路（如图8B所示）。电负载可以是典型的耗电装置，例如灯泡或电阻式发热装置。当正电势开启或脉冲施加时，在气体谐振腔中释放的带负电荷的电子被抽走并进入电阻性负载，在电阻性负载中它们被消耗并在热或光能下释放。消耗电路可以直接连接到气体谐振腔正电压区。通过阻塞二极管施加到谐振腔电压区的进入正波形与通过图1的电路施加到气体谐振腔的脉冲列同步。7通过交替门电路。当一个脉冲串被门控为“开”时，另一个脉冲串被切换为“关”。阻塞二极管将电子流引导至所述电力负载，而电阻线阻止脉冲串“开启”时间期间的电压泄漏。消耗电路可以直接连接到气体谐振腔正电压区。通过阻塞二极管施加到谐振腔电压区的进入正波形与通过图1的电路施加到气体谐振腔的脉冲列同步。7通过交替门电路。当一个脉冲串被门控为“开”时，另一个脉冲串被切换为“关”。阻塞二极管将电子流引导至所述电力负载，而电阻线阻止脉冲串“开启”时间期间的电压泄漏。消耗电路可以直接连接到气体谐振腔正电压区。通过阻塞二极管施加到谐振腔电压区的进入正波形与通过图1的电路施加到气体谐振腔的脉冲列同步。7通过交替门电路。当一个脉冲串被门控为“开”时，另一个脉冲串被切换为“关”。阻塞二极管将电子流引导至所述电力负载，而电阻线阻止脉冲串“开启”时间期间的电压泄漏。7通过交替门电路。当一个脉冲串被门控为“开”时，另一个脉冲串被切换为“关”。阻塞二极管将电子流引导至所述电力负载，而电阻线阻止脉冲串“开启”时间期间的电压泄漏。7通过交替门电路。当一个脉冲串被门控为“开”时，另一个脉冲串被切换为“关”。阻塞二极管将电子流引导至所述电力负载，而电阻线阻止脉冲串“开启”时间期间的电压泄漏。

通过改变与施加电压相关的触发脉冲率，在气体流量变化期间维持电子提取过程。电子提取过程还防止了通过气体谐振腔行进的可燃气体的火花点火，因为防止了电子积聚和潜在的火花。

在如图1所示的光学热透镜组件或推力喷嘴中，如图5C所示，在火花点火过程中可以对不稳定的气体离子（具有高度激励的核的电和质量不平衡的气体原子）加压。在热相互作用过程中，高能量和不稳定的氢气核与高能量和不稳定的氧气核碰撞，产生超过燃烧阶段的热爆炸能量。其他未被消耗的环境空气和离子限制了热爆炸过程。

对于本领域技术人员来说，过程和装置的变化可能是显而易见的。